Težište – razlika između verzija
Uklonjeni sadržaj Dodani sadržaj
sa hr |
Nema sažetka izmjene |
||
Red 1:
{{Klasična mehanika}}
'''Težište''' materijalnog tijela
Pojam ''težište'' u površnim se tekstovima često brka s pojmom [[centar masa|''centar masa'']], jer se njihovi položaji kod manjih tijela na površini Zemlje tek neznatno razlikuju. U takvim slučajevima obično se za oba pojma koristi naziv ''težište'', jer je taj pojam bliži svakodnevnom iskustvu i poznat još od
Precizna matematički formulirana definicija određuje težište materijalnog tijela kao hvatište njegove ukupne težine, tj. kao hvatište rezultantne [[sila|sile]] koja zamjenjuje težine svih negovih dijelova (npr. težine svih čestica od kojih se tijelo sastoji). Hvatište rezultante nekog
Iz toga proizlazi da položaj težišta materijalnog tijela nije određen samo građom tijela, nego ovisi i o obliku gravitacijskog polja u kojemu se tijelo nalazi. Zato općenito nisu uvijek ostvarivi svi spomenuti oblici statičke ravnoteže poznati iz iskustva u gravitacijskom polju na površini Zemlje. Za proizvoljni oblik gravitacijskog polja, položaj težišta ne mora biti jednoznačno određen (te u pravilu ovisi o orijentaciji tijela u polju), ili se uopće ne može odrediti
U ovome članku detaljnije se razmatra samo težište materijalnog tijela u gravitacijskom polju blizu površine Zemlje. Također, osim za materijalna tijela, uobičajeno je (u
==Težište materijalnog tijela==
Red 24:
===Težište materijalnog tijela u homogenom gravitacijskom polju===
U ogromnoj većini praktičnih primjena može se smatrati da je gravitacijsko polje u blizini Zemlje posve [[homogenost|homogeno]] na malim udaljenostima, tj. da u svakoj točki promatranog tijela polje ima isti iznos i smjer. Uz tu pretpostavku, težište T materijalnog tijela nalazi se u istoj točki kao i [[centar masa]] tijela, pa se može računati npr. po formuli
:::<math> \vec r_T = \frac{1}{m}\sum_{i=1}^N m_i \vec r_i </math> (gdje je <math> m = \sum_{i=1}^N m_i </math> ukupna masa
kao i po drugim formulama za određivanje centra masa tijela. Dokaz ove tvrdnje je jednostavan: u jednadžbi za momente treba samo zamijeniti različite vrijednosti gravitacijskog polja <math>\scriptstyle \vec{g}_{i}</math> s konstantnim vektorom <math>\scriptstyle \vec g</math> koji se može izlučiti iz sume tako da se dobije
Red 46:
====Aproksimacija paralelnog polja====
Budući da je blizu površine Zemlje odstupanje gravitacijskog polja od stroge paralelnosti manje značajno nego njegovo opadanje s visinom, neki autori <ref>Beatty, Millard F., Principles of Engineering Mechanics, Volume 2: Dynamics—The Analysis of Motion, Springer, Mathematical Concepts and Methods in Science and Engineering (2006)</ref> računaju (približni) položaj težišta na Zemlji pomoću prosječne visinske raspodjele težine uz pretpostavku da su težine svih čestica paralelne (pa se ne opisuju kao vektori, nego samo kao iznosi težina koji ovise o visini):
:::<math> \vec r_T = \frac{1}{G}\sum_{i=1}^N G_i \vec r_i </math> (gdje je <math> G = \sum_{i=1}^N G_i </math> ukupni iznos težine
Za tanki homogeni štap u verikalnom položaju (iz gornjeg primjera) na ovaj se način dobije isti položaj težišta kao uravnoteživanjem momenata za infinitezimalni otklon od vertikale.
Red 53:
U engleskom jeziku za težište se koristi termin "centar gravitacije" (center of gravity). Sukladno takvom nazivu, težište ne mora označavati samo "točku u kojoj kao da je sadržana sva težina tijela koje se nalazi u vanjskom gravitacijskom polju", nego alternativno može označavati i "točku u kojoj kao da se nalazi izvor gravitacijskog polja koje tijelo proizvodi".
Ta točka (težište kao izvor polja) općenito ovisi o položaju promatrača (osim za sferno simetrična tijela). No, za pojedinog promatrača čiji je položaj određen vektorom <math>\scriptstyle \vec r</math>, težište kao izvor polja koje potječe od nekog tijela ili
:<math>\frac {M (\vec{r}_\mathrm{T} - \vec{r})} {|\vec{r}_\mathrm{T} - \vec{r}|^3} = \sum_i \frac {m_i (\vec{r}_i - \vec{r})} {|\vec{r}_i - \vec{r}|^3}.</math>
|