|
== Kinematički integrali ==
{{main|Impuls sile|l1=Impuls|Mehanički rad|Snaga}}
Sile se mogu koristiti za definisanje brojnih fizičkih koncepta putem [[integral|integracije]] po [[kinematika|kinematičkim promenljivama]]. ForNa exampleprimer, integratingintegracija withpo respectvremenu todaje time gives the definition ofdefiniciju [[ImpulseImpuls (physics)sila|impulseimpulsa]]:<ref>{{Cite book
|title=Engineering Mechanics, 12th edition
|first1=Russell C.
:<math>\vec{I}=\int_{t_1}^{t_2}{\vec{F} \mathrm{d}t},</math>
koja po Njutnovom drugom zakonu mora da bude ekvivalentna sa promenom momenta (što daje [[Impuls sile|teoriju momenta impulsa]]).
which by Newton's Second Law must be equivalent to the change in momentum (yielding the [[Impulse momentum theorem]]).
SimilarlySlično tome, integratingintegracija withu respectpogledu topozicije positionproizvodi givesdefiniciju a definition for thesilom [[workrad (physicsfizika)|workizvršenog donerada]] by a force:<ref name=FeynmanVol1>{{harvnb|Feynman volume 1}}</ref>{{rp|13-3}}
:<math>W=\int_{\vec{x}_1}^{\vec{x}_2}{\vec{F} \cdot{\mathrm{d}\vec{x}}},</math>
whichšto isje equivalentekvivalentno to changes in [[kinetic energy]] (yielding thepromeni [[workkinetička energyenergija|kinetičke theoremenergije]]).<ref name=FeynmanVol1/>{{rp|13-3}}
[[Power (physics)|PowerSnaga]] ''P'' isje thebrzina rate of changepromene d''W''/d''t'' of the workrada ''W'', askad these [[trajectoryPutanja|trajektorija]] isproduži extendedpromenom by a position changepozicije <math>\scriptstyle {d}\vec{x}</math> in au timevremenskom intervalintervalu d''t'':<ref name=FeynmanVol1/>{{rp|13-2}}
:<math>
\text{d}W\, =\, \frac{\text{d}W}{\text{d}\vec{x}}\, \cdot\, \text{d}\vec{x}\, =\, \vec{F}\, \cdot\, \text{d}\vec{x},
</math>
withgde je <math>{\vec{v}\text{ }=\text{ d}\vec{x}/\text{d}t}</math> the [[velocitybrzina]].
== Vidite još ==
| 